06 第七章 零件的受力分析和计算.ppt

第1页：第七章 零件的受力分析和计算

§7–1 静力学的基本概念§7–2 静力学公理§7–3 物体的受力分析与受力图§7–4 平面汇交力系§7–5 力矩和平面力偶系§7–6 平面一般力系§7–7 平面平行力系§7–8 物体系统的平衡第七章零件的受力分析和计算

第2页：力的概念与三要素

AFKL§7-1 静力学的基本概念一、力的概念1．定义：力是物体间的相互机械作用，这种作用可以改变物体的运动状态或使物体发生形变。 2. 力的效应：①运动效应(外效应) ②变形效应(内效应)。 3. 力的三要素：大小，方向，作用点AF力的作用线：沿力矢F的直线KL称为力的作用线。 推论：力是矢量印刷体用黑体字，手写时用或表示。 印刷体用黑体字，手写时用或表示。 印刷体用黑体字，手写时用或表示。

第3页：刚体、力系与平衡

平衡力系

物体在力系作用下处于平衡，我们称这个力系为平衡力系。

是指物体相对于惯性参考系保持静止或作匀速直线运动的状态。

三.平衡二.刚体就是在力的作用下，大小和形状都不变的物体。

ABCDFQWG力的单位

国际单位制：牛顿(N),千牛顿(kN) 力系：是指作用在物体上的一群力。

第4页：二力平衡公理

§7-2 静力学公理公理1 二力平衡公理作用于刚体上的两个力，使刚体平衡的必要与充分条件是：这两个力大小相等|F1| = | F2| , (F1= F2 )指向相反F1= –F2作用线共线，只用白体字F表示力的大小，而不在其上加‘－’或‘→’矢量符号。 只用白体字F表示力的大小，而不在其上加‘－’或‘→’矢量符号。 只用白体字F表示力的大小，而不在其上加‘－’或‘→’矢量符号。 公理：是人类经过长期实践和经验而得到的结论，它被反复的实践所验证，是无须证明而为人们所公认的结论。 作用于同一个物体上。

第5页：二力平衡条件的讨论

讨论： ①对刚体来说，上面的条件是充要的③二力体：只在两个力作用下平衡的刚体叫二力体。 ②对变形体(或多体)来说，上面的条件只是必要条件二力杆变形体平衡必要充分两力大小相等指向相反

第6页：加减平衡力系公理

在已知力系上加上或减去任意一个平衡力系，并不改变原力系对刚体的作用效应。 推论1：力的可传性原理。 作用于刚体上的力可沿其作用线移到同一刚体内的任一点，而不改变该力对刚体的效应。 公理2 加减平衡力系公理对同一个刚体来说，力的该性质称为力的可传性，因此，对同一个刚体，力是滑动矢量。

第7页：力的平行四边形法则

刚体受三力作用而平衡，若其中两力作用线汇交于一点，则另一力的作用线必汇交于同一点，且三力的作用线共面。 （不平行的三个力平衡的必要条件）公理3 力的平行四边形法则作用于物体上同一点的两个力可合成一个合力，此合力也作用于该点，合力的大小和方向由以原两力矢为邻边所构成的平行四边形的对角线来表示。 推论2：三力平衡汇交定理

第8页：作用与反作用定律

公理4 作用力和反作用力定律等值、反向、共线、异体、且同时存在。 [证]∵为平衡力系，∴也为平衡力系。 又∵二力平衡必等值、反向、共线，∴三力必汇交，且共面。 [例]吊灯

第9页：受力分析的方法

§7-3 物体的受力分析和受力图一、受力分析解决力学问题时，首先要选定需要进行研究的物体，即选择研究对象； 然后根据已知条件，约束类型并结合基本概念和公理分析它的受力情况，这个过程称为物体的受力分析。 作用在物体上的力有：一类是:主动力,如重力,风力,气体二类是：被动力，即约束反力。 压力等。

第10页：画受力图的步骤

画物体受力图主要步骤为： ①选研究对象； ②取分离体； ③画上主动力； ④画出约束反力。二、受力图[例1]

第11页：画构件受力图例题一

[例2] 画出下列各构件的受力图QAOBCDE

第12页：受力图例题作图过程

QAOBCDE

第13页：受力图例题结果

QAOBCDE

第14页：三力平衡汇交例题

[例3] 画出下列各构件的受力图说明：三力平衡必汇交当三力平行时，在无限远处汇交，它是一种特殊情况。

第15页：画受力图的常见错误

三、画受力图应注意的问题接触处必有力，力的方向由约束类型而定。 ⒉不要多画力对于受力体所受的每一个力，都应能明确地⒈不要漏画力除重力、电磁力外，物体之间只有通过接触才有相互机械作用力，要分清研究对象（受力体）都与周围哪些物体（施力体）相接触，指出它是哪一个施力体施加的。 要注意力是物体之间的相互机械作用。因此

第16页：约束反力方向的确定

不要把箭头方向画错。 ⒊不要画错力的方向⒋受力图上不能再带约束。 即受力图一定要画在分离体上。 约束反力的方向必须严格地按照约束的类型来画，不能单凭直观或根据主动力的方向来简单推想。 在分析两物体之间的作用力与反作用力时，要注意，作用力的方向一旦确定，反作用力的方向一定要与之相反，

第17页：外力内力与二力构件

内力，就成为新研究对象的外力。 部或单个物体的受力图上要与之保持一致。 ⒌受力图上只画外力，不画内力。 ⒍同一系统各研究对象的受力图必须整体与局部一致，相互协调，不能相互矛盾。 ⒎正确判断二力构件。 一个力，属于外力还是内力，因研究对象的不同，有可能不同。 当物体系统拆开来分析时，原系统的部分对于某一处的约束反力的方向一旦设定，在整体、局

第18页：平面汇交力系合成的几何法

18§7-4 平面汇交力系（一）、合成的几何法1.两个共点力的合成合力方向由正弦定理：由余弦定理：由力的平行四边形法则合成，也可用力的三角形法则合成。BC

第19页：力多边形法

192. 任意个共点力的合成( 力多边形法）先作力多边形abcde再将R 平移至A 点即：平面汇交力系的合力等于各分力的矢量和，合力的作用线通过各力的汇交点。 即：结论：推广至n 个力

第20页：平面汇交力系平衡的几何条件

20（二）、平面汇交力系平衡的几何条件在上面几何法求力系的合力中，合力为零意味着力多边形自行封闭。 所以平面汇交力系平衡的必要与充分的几何条件是：平面汇交力系平衡的充要条件是：或矢量和力多边形自行封闭力系中各力的等于零。

第21页：力在坐标轴上的投影

21（三）、合成的解析法X=Fx=F·cosa=F·sinbY=Fy=F ·cosb=F·sina

第22页：合力投影定理

22（四）、合力投影定理根据矢量代数知识，矢量在平面直角坐标系下的的解析表达式为：合力投影定理：合力在任一轴上的投影，等于各分力在同一轴上投影的代数和。即：

第23页：力对点的矩

23§7-5 力矩和平面力偶系一、力对点的矩+力对物体可以产生移动效应--取决于力的大小、方向； 转动效应--取决于力矩的大小、转向。 ⒈定义-

第24页：力矩的性质讨论

24⑴是代数量。 当F=0或d=0时，=0。 ⑶是影响转动的独立因素。 ⑸=2⊿AOB=F×d,2倍⊿形面积。 ⒉讨论⑵F↑,d↑转动效应明显。 ⑷单位N×m，工程单位kgf×m。

第25页：合力矩定理

25⒈定理：平面汇交力系的合力对平面内任一点的矩，等于所有各分力对同一点的矩的代数和即：二、合力矩定理由合力投影定理有：⒉证明od=ob+oc又∵

第26页：力偶的概念与性质

26⑴性质1 力偶既没有合力，本身又不平衡，是一个基本力学量。 ⒉力偶的性质三、平面力偶及其性质两个大小相等，作用线不重合的反向平行力叫力偶。 力偶无合力，不能与一个单个的力平衡； 力偶只能与力偶平衡。 力偶只能是物体转动，转动效果取决于力偶矩。 R=F'-F=0FF'd⒈力偶的定义力偶的作用面力偶臂

第27页：力偶矩与矩心无关

27⑵性质2 力偶对其所在平面内任一点的矩恒等于力偶矩，而与矩心的位置无关，因此力偶对刚体的效应用力偶矩度量。 —+FF'dOxAB定义：力偶矩

第28页：力偶的等效定理

28等，转向相同，则该两个力偶彼此等效。 [证]设物体的某一平面上作用一力偶(F,F')现沿力偶臂AB方向加一对平衡力(Q,Q'),Q',F'合成R'，再将Q,F合成R，得到新力偶(R,R'),将R,R'移到A',B'点，则(R,R')，取代了原力偶(F，F' )并与原力偶等效。 ⑶性质3 平面力偶等效定理作用在同一平面内的两个力偶，只要它的力偶矩的大小相

第29页：力偶等效的推论

29②只要保持力偶矩大小和转向不变，可以任意改变力偶中力的大小和相应力偶臂的长短，而不改变它对刚体的作用效应。 由上述证明可得下列两个推论：比较(F,F')和(R,R')可得m(F,F')=2△ABD=m(R,R')=2 △ABC即△ABD= △ABC，且它们转向相同。 ①力偶可以在其作用面内任意移动，而不影响它对刚体的作用效应。

第30页：平面一般力系与力系简化

30一、平面一般力系

各力的作用线都在同一平面内，既不都汇交于一点又不都互相平行的力系称为平面一般力系。

又称平面任意力系。

[例]力系向已知点简化

把未知力系（平面一般力系）先化为平面汇交力系及平面力偶系，然后再进行简化，称为力系向已知点简化。

§7-6平面一般力系

第31页：力的平移定理

31[证] 力力系（一）、定理力线平移定理：作用在刚体上A点的力可以平行移动须在该力与指定点B 所决定的平面内附加一力偶，其力偶矩等于原力对指定点B 之矩。 到刚体内任一指定点B 若不改变该力对于刚体的作用，则必

第32页：力系的简化方法

32（二）、简化方法汇交力系合力一般力系（任意力系）汇交力系+力偶系向一点简化（未知力系）（已知力系）

第33页：主矢的概念

33附加力偶的合力偶矩（三）、主矢与主矩1. 主矢：指原平面一般力系各力的矢量和。 主矢的解析求法方向：大小：注意：因主矢等于原力系各力的矢量和,所以它与简化中心的位置无关。

第34页：主矩与简化结论

34转向+ –无法显示该图片。 2.主矩：指原平面一般力系对简化中心之矩的代数和。 （四）、结论平面一般力系向作用面内任一点简化，一般可以得到主矩MO大小：正、负规定：因主矩等于各力对简化中心之矩的代数和，所以它的大小和转向一般与简化中心有关。 注意：一力和一力偶； 该力作用于简化中心，其大小及方向等于该力系的主矢，该力偶之矩等于该力系对于简化中心的主矩。

第35页：力系简化的几种结果

35⒊≠0,MO=0,即简化为一个作用于简化中心的合力。 这时，简化结果就是合力（这个力系的合力）, 。 （此时简化结果与简化中心有关，换个简化中心，主矩不为零）二、平面一般力系的简合力矩定理⒉=0,MO≠0即简化结果为一合力偶,M=MO 此时刚体等效于只有一个力偶的作用，因为力偶可以在刚体平面内任意移动，故这时，主矩与简化中心O无关。 ⒈=0，MO=0，则力系平衡,下节专门讨论。 （一）、简化最后结果

第36页：最一般情况的简化

36⒋≠0,MO≠0,为最一般的情况。 此种情况还可以继续化为一个合力。 合力的大小等于原力系的主矢合力的作用线位置

第37页：平面任意力系的合力矩定理

37∵平面任意力系的简化结果： ①合力偶MO； ②合力⒌结论即：平面任意力系的合力对作用面内任一点之矩等于力系中各力对于同一点之矩的代数和。 （二）、合力矩定理

第38页：平面一般力系的平衡条件

38三、平面一般力系的平衡条件与平衡方程由于=0 作用于简化中心的合力RO=0，则汇交力系平衡； MO=0 则力偶矩MO=0，因此附加力偶系也平衡。 所以平面任意力系平衡的充要条件为：力系的主矢和主矩MO 都等于零，即：（1）（2） （一）、平衡的必要与充分条件平面一般力系平衡必要充分

第39页：平面一般力系的平衡方程

39②二矩式条件：x 轴不AB连线③三矩式条件：A,B,C不在同一直线上以上每式中只有三个独立的平衡方程，只能解出三个未知量。 ①一矩式（二）、平衡方程（解析法平衡的充要条件）由主矢主矩为零的条件则有：

第40页：静力学基础小结

本章结束